Физический энциклопедический словарь - кюри точка (температура кюри)

и определённой магнитно-крист. симметрией. При нагреве ферромагнетика и приближении к К. т. усиливающееся тепловое движение атомов «расшатывает» существующий магн. порядок— одинаковую ориентацию магн. моментов атомов. Для количеств. хар-ки изменения магн. упорядоченности вводят т. н. параметр порядка , за к-рый можно принять в случае ферромагнетиков их намагниченность. При ТТс параметр порядка 0, а в К. т. самопроизвольная намагниченность ферромагнетиков исчезает (= 0), ферромагнетики становятся парамагнетиками. Аналогично у антиферромагнетиков при Т= Тс (в т. н. антиферромагнитной К. т., или Нееля точке) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры атомной (магн. подрешёток), и антиферромагнетики также становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках при Т=Тс тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрич. диполей элем. ячеек крист. решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (в точке Курнакова) исчезает дальний порядок в расположении атомов (ионов) компонентов сплава (см. Дальний и ближний порядок). Вблизи К. т. в в-ве происходят специфич. изменения многих физ. св-в (напр., теплоёмкости, магн. восприимчивости), достигающие максимума при Т=Тс (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определения темп-ры фазового перехода. Значения К. т. для разл. в-в приведены в ст. Антиферромагнетизм, Ферромагнетизм, Сегнетоэлектрики.

• Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., Магнитные превращения, М., 1959; Г р а ж д а н к и н а Н. П., Магнитные фазовые переходы I рода, «УФН», 1968, т. 96, в. 2.